Запошљавање електричног поља на расељавање цхарге

У сваком задужен која се чува у електричног поља силе вршили. У том смислу, кретање наплате у пољу је дефинисан рад електричног поља. Како могу израчунати овај посао?

Рад електричног поља је елецтроцхарге се селе дуж проводника. То ће бити једнак производу напона, струје и време проведено на послу.

Применом формуле за Омовим закона, можемо добити неколико различитих опција за формуле за израчунавање тренутног рада:

А = УИТ = И²Р˖т = (У ² / Р) Т.

У складу са законом радом конзервације енергије електричног поља енергије једнака промени једног ланца порцији, а самим тим и енергију ослобођену проводника, биће једнака струји.

Изражавамо у СИ систему:

[А] = Вас = Втс Ј =

1 кВт˖цхас Ј = 3600000.

извршено експерименти. Размотрите кретање накнаде у истом пољу, коју образује две размакнуте паралелне плоче А и Б и терети супротним оптужбама. У овој области су линије силе током своје дужине нормалне овим плоче и када плоча је А позитивно наелектрисана, онда јачина поља Е је усмерена од А до Б.

Претпоставимо да се позитивно наелектрисање к премештена из тачке А до тачке Б дуж произвољне путањи аб = с.

Пошто би сила која делује на оптужбе да су ускладиштене на терену буде једнака Ф = КЕ, обављени рад током кретања накнаде на терену према унапред одређеном путање дефинисане једначином:

А = Фс цос а, или А = КФС цос ниво а.

Али с цос а = д, где је д - растојање између плоча.

Из тога следи: А = КЕД.

Да сада пређемо на к напуњености А и Б у ствари АЦБ. Рад електричног поља, урађено на овај начин, представља збир обављеном послу у неким областима је: АЦ = с₁, ЦБ = с₂, односно

А = кЕс₁ цос α₁ + кЕс₂ цос α₂,

А = кЕ (с₁ цос α₁ + с₂ цос α₂,).

Али с₁ Цос α₁ + с₂ јер α₂ = Д, и стога у овом случају = КЕД.

Исто тако, претпостављамо да су пуњења к помера од А до Б по произвољним криве. Да бисте израчунали рад обављен на овој закривљеним путу, потребно је раздвоје поље између плоча А и количине паралелних равни које су толико близу једна другој да се појединачни делови пут с између равни се сматра равно.

У овом случају, рад електричних поља ствара на сваком од сегмената путање података биће А₁ = кЕд₁, где д₁ - растојање између два суседна авиона. Комплетан рад на скроз д ће бити једнак производу суме д₁ ке и на удаљености која је једнака д. Тако, као резултат је закривљен биће једнак обављеном послу А = КЕД.

Примери сматрају код нас, указују да је рад електричног поља на кретања накнаде од било које тачке до друге не зависи од облика путање кретања, и искључиво зависи од тачке положај података на терену.

Поред тога, знамо да је рад који се обавља гравитације када се тело креће на стрме равни која је дужина Л, ће бити једнак рад који чини тело када пада са висине х, и висине стрме равни. Дакле, рад силе гравитације или, посебно, рад кретања тела када у гравитационо поље, такође, не зависи од облика путање и зависи само од разлике у висине прве и последње тачке на путу.

Тако да је могуће доказати да тако важан имовина може имати не само униформу, већ и сву електрично поље. Слично важи и силе гравитације.

Рад дејству електростатичког поља за померање акцијом са једне тачке на другу тачку је одређено линеарно интеграл:

Л₁₂к А₁₂ = ∫ (ЕДЛ),

где Л₁₂ - путања пуњења, ДЛ - бескрајно запремина дуж путање. Ако је круг је затворен, онда је саставни симбол се користи ∫; у овом случају се претпоставља да изабраном смеру бајпас.

Рад електростатичка сила не зависи од облика путање, али само на координатама првог и последњег поена расељавања. Сходно томе, поље силе су конзервативне, а поље сама - потенцијално. Важно је напоменути да је рад било које конзервативне снаге дуж затвореној стази је нула.